OUTRA TEORIA GRAVITACIONAL E DE CAMPOS DE GRACELI.

$G$ = $G$ $R$ $\delta g^{\mu \nu }\$ $\delta \Gamma _{\nu \mu }^{\rho }$ ´/ $R=g^{\mu \nu }R_{\mu \nu }.\!$ / $\kappa ={\frac {8\pi G}{c^{4}}}$ / $c$ =

ONDE SE FUNDAMENTA EM TENSORES E O SISTEMA MULTIDIMENSIONAL DE GRACELI

$G*$ = $\psi ^{*}$ $G*$ ${\hat {H}}$ $m\ \$ $q\ \$ ${\vec {\sigma }}\ \$ ${\vec {p}}\ \$ ${\vec {A}}\ \$ $\phi \ \$ $|\psi \rangle \ \$ ]´ $E\,$ $V\,$ $F^{\mu \nu }$ $T^{\mu \nu }$ $P^{\mu }\!$ $-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}$ $.$ = $\left|\psi ({\vec {r}},t)\right\rangle$ + -

$m\ \$ é a massa da partícula.
$q\ \$ é a carga da partícula.
${\vec {\sigma }}\ \$ é um vetor de três componentes do dois-por-dois das matrizes de Pauli. Isto significa que cada componente do vetor é uma matriz de Pauli.
${\vec {p}}\ \$ é o vetor de três componentes da dinâmica dos operadores. Os componentes desses vetores são: $-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}$
${\vec {A}}\ \$ é o vetor de três componentes do potencial magnético.
$\phi \ \$ é o potencial escalar elétrico.
$|\psi \rangle \ \$ são os dois componentes spinor da onda, podem ser representados como ${\begin{pmatrix}\psi _{0}\\\psi _{1}\end{pmatrix}}$ .

$G$ = $G$ $R$ $\delta g^{\mu \nu }\$ $\delta \Gamma _{\nu \mu }^{\rho }$ / $R=g^{\mu \nu }R_{\mu \nu }.\!$ / $\kappa ={\frac {8\pi G}{c^{4}}}$ / $c$ =

ONDE SE FUNDAMENTA EM TENSORES E O SISTEMA MULTIDIMENSIONAL DE GRACELI

$G*$ = $\psi ^{*}$ $G*$ ${\hat {H}}$ $E\,$ $V\,$ $F^{\mu \nu }$ $T^{\mu \nu }$ $P^{\mu }\!$ $-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}$ $.$ = $\left|\psi ({\vec {r}},t)\right\rangle$ + -

$G$ = $G$ $R$ $\delta g^{\mu \nu }\$ $\delta \Gamma _{\nu \mu }^{\rho }$ / $R=g^{\mu \nu }R_{\mu \nu }.\!$ $T_{\mu \nu }$ / $\kappa ={\frac {8\pi G}{c^{4}}}$ / $c$ =

ONDE SE FUNDAMENTA EM TENSORES E O SISTEMA MULTIDIMENSIONAL DE GRACELI

$G*$ = $\psi ^{*}$ $G*$ ${\hat {H}}$ $E\,$ $V\,$ $F^{\mu \nu }$ $T^{\mu \nu }$ $P^{\mu }\!$ $T_{\mu \nu }$ $-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}$ $.$ = $\left|\psi ({\vec {r}},t)\right\rangle$ + -

$T_{\mu \nu }$ é o Tensor de energia-momento.

$|\phi \rangle \,$ = $\psi ^{*}$ $G*$ ${\hat {H}}$ $E\,$ $V\,$ -

$|\phi \rangle \,$ = $\psi ^{*}$ $G*$ ${\hat {H}}$ $E\,$ $V\,$ $F^{\mu \nu }$ $T^{\mu \nu }$ $P^{\mu }\!$ -

$|\phi \rangle \,$ = $\psi ^{*}$ $G*$ ${\hat {H}}$ $E\,$ $V\,$ $-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}$ $.$ = $\left|\psi ({\vec {r}},t)\right\rangle$ + -

$|\phi \rangle \,$ = $\psi ^{*}$ $G*$ ${\hat {H}}$ $E\,$ $V\,$ $F^{\mu \nu }$ $T^{\mu \nu }$ $P^{\mu }\!$ $-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}$ $.$ = $\left|\psi ({\vec {r}},t)\right\rangle$ + -

$equação Graceli dimensional relativista tensorial quântica de campos$

$[$ $\psi ^{*}$ $\psi ^{*}$ $G_{\mu \nu }\$ $T_{\mu \nu }$ G $T^{\nu }{}_{\alpha }$ $-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}$ $.$ = $\left|\psi ({\vec {r}},t)\right\rangle$ /

$G_{\mu \nu }\$ $T_{\mu \nu }$ G $T^{\nu }{}_{\alpha }$

$\psi ^{*}$

//////

[

$\psi ^{*}$

$TeoriaInteraçãomediadorMagnitude relativaComportamentoFaixaCromodinâmicaForça nuclear forteGlúon10411/r71,4 × 10-15 mEletrodinâmicaForça eletromagnéticaFóton10391/r2infinitoFlavordinâmicaForça nuclear fracaBósons W e Z10291/r5 até 1/r710-18 mGeometrodinâmicaForça gravitacionalgráviton101/r2infinito$

Teoria	Interação	mediador	Magnitude relativa	Comportamento	Faixa
Cromodinâmica	Força nuclear forte	Glúon	1041	1/r7	1,4 × 10-15 m
Eletrodinâmica	Força eletromagnética	Fóton	1039	1/r2	infinito
Flavordinâmica	Força nuclear fraca	Bósons W e Z	1029	1/r5 até 1/r7	10-18 m
Geometrodinâmica	Força gravitacional	gráviton	10	1/r2	infinito

$G* = OPERADOR DE DIMENSÕES DE GRACELI.$

DIMENSÕES DE GRACELI SÃO TODA FORMA DE TENSORES, ESTRUTURAS, ENERGIAS, ACOPLAMENTOS, , INTERAÇÕES E CAMPOS, DISTRIBUIÇÕES ELETRÔNICAS, ESTADOS FÍSICOS, ESTADOS QUÂNTICOS, ESTADOS FÍSICOS DE ENERGIAS DE GRACELI, E OUTROS.

equçaõ de Graceli para gravidade tensrial

$G$ = $G$ $R$ [ ${\frac {\pi }{2}}t^{2}$ ] $\delta g^{\mu \nu }\$ $\delta \Gamma _{\nu \mu }^{\rho }$ / $R=g^{\mu \nu }R_{\mu \nu }.\!$ / $c$ $-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}$ = $\left|\psi ({\vec {r}},t)\right\rangle$

$G$ = $G$ $R$ [ ${\frac {\pi }{2}}t^{2}$ ] $\delta g^{\mu \nu }\$ $\delta \Gamma _{\nu \mu }^{\rho }$ / $R=g^{\mu \nu }R_{\mu \nu }.\!$ / $\kappa ={\frac {8\pi G}{c^{4}}}$ / $c$ $-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}$ = $\left|\psi ({\vec {r}},t)\right\rangle$

equçaõ de Graceli para gravidade tensrial

$G$ = $G$ $R$ [ ${\frac {\pi }{2}}t^{2}$ ] $\delta g^{\mu \nu }\$ $\delta \Gamma _{\nu \mu }^{\rho }$ / $R=g^{\mu \nu }R_{\mu \nu }.\!$ / $\psi ^{*}$ [ $\psi ^{*}$ ${\boldsymbol {\mu }}$ ] $\lambda$ ω ${\mathcal {T}}$ , $\sigma$ , $\psi$ $-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}$ = $\left|\psi ({\vec {r}},t)\right\rangle$

$G$ = $G$ $R$ [ ${\frac {\pi }{2}}t^{2}$ ] $\delta g^{\mu \nu }\$ $\delta \Gamma _{\nu \mu }^{\rho }$ / $R=g^{\mu \nu }R_{\mu \nu }.\!$ / $\kappa ={\frac {8\pi G}{c^{4}}}$ / $\psi ^{*}$ [ $\psi ^{*}$ ${\boldsymbol {\mu }}$ ] $\lambda$ ω ${\mathcal {T}}$ , $\sigma$ , $\psi$ $-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}$ = $\left|\psi ({\vec {r}},t)\right\rangle$

equçaõ de Graceli para gravidade tensrial

$G$ = $G$ $R$ [ ${\frac {\pi }{2}}t^{2}$ ] $\delta g^{\mu \nu }\$ $\delta \Gamma _{\nu \mu }^{\rho }$ / $R=g^{\mu \nu }R_{\mu \nu }.\!$ / $c$

$G$ = $G$ $R$ [ ${\frac {\pi }{2}}t^{2}$ ] $\delta g^{\mu \nu }\$ $\delta \Gamma _{\nu \mu }^{\rho }$ / $R=g^{\mu \nu }R_{\mu \nu }.\!$ / $\kappa ={\frac {8\pi G}{c^{4}}}$ / $c$

equçaõ de Graceli para gravidade tensrial

$G$ = $G$ $R$ $\delta g^{\mu \nu }\$ $\delta \Gamma _{\nu \mu }^{\rho }$ / $R=g^{\mu \nu }R_{\mu \nu }.\!$ / $c$

$G$ = $G$ $R$ $\delta g^{\mu \nu }\$ $\delta \Gamma _{\nu \mu }^{\rho }$ / $R=g^{\mu \nu }R_{\mu \nu }.\!$ / $\kappa ={\frac {8\pi G}{c^{4}}}$ / $c$ =

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